where differentiation is with respe

where differentiation is with respect to x
ð1Þ
i
;q0is the mass density of the body occupying X, and tij ¼t
ð2Þ
ij t
ð1Þ
ij
; qi ¼q
ð2Þ
i q
ð1Þ
i
.
Furthermore,f
i ¼f
ð2Þ
i f
ð1Þ
i
are components of the increment in the body force per unit mass, ands¼s
ð2Þ s
ð1Þ
is the increment in the scalar heat supply per unit mass. Superscripts 1;2 indicate that quantities belong to either the large primary or
secondary states. The corresponding increments in the vector displacement ui ¼u
ð2Þ
i u
ð1Þ
i
and scalar temperature
h¼h
ð2Þ
h
ð1Þ
are supposed to be continuously differentiable. It is also supposed thattij andqi
can be expanded in series about
the primary state and that terms of order higher than the first can be neglected. There is no loss in confusing spatial differentiation with respect to the primary configuration and that with respect to the secondary configuration to the order implied
by linearisation. Accordingly, in what follows we set xi ¼x
ð1Þ
i ¼x
ð2Þ
i
in linearised theories. These operations lead to coupled
constitutive relations for the linearised increments of stress and heat flux given by

Результаты (русский) 1:

где является дифференциация по xð1Þя; q0is плотность массы тела оккупационных X и tij ¼tð2Þij tð1Þij; Ци ¼qð2Þя qð1Þя.Кроме того fя ¼fð2Þя fð1Þяявляются компонентами прироста в тело силы на единицу массы, ands¼sð2Þ sð1ÞОпределяет приращение в скалярных теплоснабжения на единицу массы. Надстрочные знаки 1; 2 указывают, что количества принадлежат либо больших начальных иливторичные государств. Соответствующее увеличение вектора перемещения пользовательского интерфейса ¼uð2Þя uð1Þяи скалярных температурыh¼hð2Þhð1Þдолжны быть непрерывно дифференцируемая. Он также должен thattij andqiможет быть расширена в серии оможно пренебречь государственных первичных и что условия порядка выше, чем первый. Нет потерь в заблуждение пространственной дифференциации в отношении первичной конфигурации и что в отношении вторичного конфигурации в заказ подразумеваетпри линеаризации. Соответственно ниже мы устанавливаем xi ¼xð1Þя ¼xð2Þяв теории линеаризованные. В сочетании эти операции приводят кучредительные отношения для приращения линеаризованные стресс и теплового потока, предоставленные

Результаты (русский) 2:

где дифференциация по отношению к х
ð1Þ
I; q0is плотность массы тела, занимающую X, и Tij ¼t ð2Þ И.Я. т? ð1Þ IJ; ци ¼q ð2Þ я? д ð1Þ я. Кроме того, е я ¼f ð2Þ я? е ð1Þ я являются компонентами прироста в организме силы на единицу массы, ands¼s ð2Þ? С ð1Þ это приращение в скалярном теплоснабжения на единицу массы. Верхние 1; 2, показывают, что количество принадлежат либо крупных первичных или вторичных состояний. Соответствующие приращения в пользовательском интерфейсе вектор смещения ¼u ð2Þ я? У ð1Þ я и температура скалярное h¼h ð2Þ? Ч ð1Þ должны быть непрерывно дифференцируема. Предполагается также, thattij andqi может быть расширена в серии о первичном состоянии и что члены порядка выше первого можно пренебречь. Там нет потери в запутанной пространственной дифференциации по отношению к первичной конфигурации и что по отношению к средней конфигурации в целях подразумеваемой по линеаризации. Соответственно, в дальнейшем мы устанавливаем XI ¼x ð1Þ я ¼x ð2Þ я в линеаризованной теории. Эти операции приводят к сочетании определяющих соотношений для линеаризованных шагом стресса и теплового потока данных от

Результаты (русский) 3:

где различие в отношении x


1 - ю я; q0is масса плотность тела оккупационные X и TIJ ¼ T
- 2 ю
и  T
р 1 ю


и; ци ¼ Q - 2 ю
я  Q
р 1 - ю
я
. "кроме того, f
я ¼ F
р 2 ю
я  F - 1 - ю


я являются компонентами прирост в теле силу на единицу массы, и ¼ S
р 2 ю  S
р 1 ю
- прирост в скалярных теплоснабжения на единицу массы.надстрочные 1;2, свидетельствуют о том, что количество принадлежит либо крупных начальных и средних государств ".соответствующие надбавки в вектор перемещения UI ¼ U
р 2 ю
я  U
р 1 - ю
я
и скалярной температура
ч ¼ ч
р 2 ю
 H

1 - ю, должны быть постоянно своей.он должен также thattij andqi
может быть расширен в серии о
главной государства и что условия тем выше, чем в первом можно пренебречь.нет никаких потерь в заблуждение пространственных различий в отношении начальной конфигурации и что в отношении средней конфигурации с предполагает
в linearisation.таким образом, в том, что именно мы поставили XI 1 / 4 x
р 1 - ю
я 1 / 4 x


2 - ю, я в linearised теорий.эти действия приведут к совокупности
составляющих отношений для linearised повышение стресса и теплового потока, которое