The conductivity provided by conduc

The conductivity provided by conduction electrons will be determined by the number of electrons, and the ease of their movement in an applied electric field. The latter is described by their "mobility", which is the drift velocity of the carriers in cm/sec in a field of 1 volt/cm.The temperature dependence of the conductivity of semiconductors is one of the most striking and characteristic of their properties. In Fig the behavior of some arsenic-doped samples of silicon is shown. The principle changes in the conductivity of a given sample, with temperature, result from changes in carrier concentration, although the mobilities also vary with temperature. At low temperatures the conduct- ivity is low, because most of the carriers are frozen out on the donor centers. As the temperature rises, the degree of ionization of the donors increases, and the rising carrier concentration, results in a rapidly increasing conductivity. At around 100 the conductivity reaches a maximum, because of complete ionization of the donors. At considerably, higher temperature a very steep rise in the conductivity occurs, due to the onset of an appreciable intrinsic conduction. The drop in conductivity with rising temperatures, above 100 and below the intrinsic range, is in the region of saturation, i.e., the carrier concentration is constant and equal to Na – Na. The reason for the drop lies in the temperature dependence of the mobility, In this range of temperatures, the mobility of the carriers decreases with rising temperatures due to "lattice scattering". The increasing thermal agitation of the lattice leads to a shorter distance for the carriers to travel between collisions with the lattice, and the carriers travel faster at higher temperatures, thus shortening the time between collisions; these factors both serve to decrease the mobility. Theoretically it is expected under certain assumptions, that in the lattice-scattering range the mobility should go as T72. Experimental results usually give a somewhat different exponent.Any sample which shows little change in conductivity over a wide range of temperatures, is degenerated, because of the high concentration of arsenic, and of conduction electrons, in this sample. The behavior of p-type samples, doped with boron for example, is entirely similar to that shown for the n-type materials.The lattice scattering mentioned above is one of the two principle mechanisms that limit mobility. At high impurity concentrations, or at temperatures low enough so that lattice scattering does not predominate, the mobility is limited by scattering by impurity centers. Ionized impurities are very much more effective than are neutral impurities. In the ionized impurity scattering region, varies as T3/2

Результаты (русский) 1:

Проводимость обеспечивается электронами проводимости будет определяться числом электронов, и легкость их движения в приложенном электрическом поле. Последнего описывается их «подвижностью», которая является скорость дрейфа носителей в см / сек в поле 1 вольт / см.

Температурная зависимость проводимости полупроводников является одним из самых ярких и характеристики их свойств. На рис поведение некоторых мышьяка, легированных образцов кремния показан. Принцип изменение проводимости данного образца, с температурой, в результате изменений в концентрации носителей, хотя подвижности также зависят от температуры. При низких температурах проводящего ivity низок, потому что большинство носителей замораживаются на донорных центрах. При повышении температуры, степень ионизации доноров увеличивается, и рост концентрации носителей, приводит к быстро растущей проводимости. Около 100 проводимость достигает максимума, из-за полной ионизации доноров. При значительно, более высокая температура очень крутой подъем проводимости происходит, В связи с наступлением заметной собственной проводимости. Падение проводимости с повышением температуры, выше 100 и ниже собственного диапазона, находится в области насыщения, то есть, концентрация носителей постоянна и равна Na - Na. Причиной снижения лежит в температурной зависимости подвижности, в этом диапазоне температур, подвижность носителей уменьшается с ростом температуры из-за «решетки рассеяния». Увеличивая тепловое возбуждение решетки приводит к более короткой дистанции для носителей для поездок между столкновениями с решеткой, а также носителей двигаться быстрее при более высоких температурах, таким образом, сокращая время между столкновениями; эти факторы и служат для уменьшения подвижности. Теоретически это, как ожидается, при определенных предположениях, что в области решетки рассеяния подвижность должна идти, как T72. Экспериментальные результаты обычно дают несколько иной показатель.

Любой образец , который показывает небольшое изменение в проводимости в широком диапазоне температур, вырождается, из - за высокой концентрации мышьяка и электронов проводимости, в этом образце. Поведение образцов р-типа, легированный бором, например, совершенно аналогично тому , что показан для материалов п-типа.

Решетки рассеяние упоминалось выше является одним из двух основных механизмов , которые ограничивают подвижность. При высоких концентрациях примесей или при температурах , достаточно низкой , так что решетка рассеяние не преобладает, подвижность ограниченно рассеяние на примесных центрах.

Ионизированные примеси очень гораздо более эффективные , чем нейтральные примеси. В ионизированной области примесного рассеяния изменяется как Т3 / 2

Результаты (русский) 2:

Проводимость, обеспечиваемая электронами, будет определяться количеством электронов и простотой их движения в прикладном электрическом поле. Последний описывается по их «мобильности», которая представляет собой скорость дрейфа носителей в см/сек в поле 1 вольт/см.

Температурная зависимость от проводимости полупроводников является одной из самых ярких и характерных для их свойств. В рисе показано поведение некоторых образцов кремния, на которых мышьяк. Принципиальные изменения в проводимости данного образца, с температурой, являются результатом изменений в концентрации носителя, хотя мобильность также зависит от температуры. При низких температурах производительность низкая, так как большинство носителей заморожены на донорских центрах. По мере повышения температуры повышается степень ионизации доноров, а также повышение концентрации носителей приводит к быстрому повышению проводимости. При примерно 100 дирижирования достигает максимума, благодаря полной ионизации доноров. При значительной, более высокой температуре происходит очень резкое повышение проводимости, в связи с наступлением заметной внутренней проводимости. Падение проводимости с повышением температуры выше 100 и ниже внутренней дальности, находится в зоне насыщения, т.е. концентрация носителя постоянна и равна Na - Na. Причина для падения лежит в зависимости температуры удобоподвижности, В этом ряде температур, удобоподвижность несущих уменьшает с поднимая температурами из-за ««рассеивания решетки». Увеличивая термическое возбуждение решетки водит к более скоро расстоянию для несущих для того чтобы переместить между столкновениями с решеткой, и несущие перемещают более быстро на более высоких температурах, таким образом сокращая время между столкновениями; эти факторы служат снижению подвижности. Теоретически ожидается при определенных предположениях, что в диапазоне рассеяния решетки мобильность должна идти как T72. Экспериментальные результаты обычно дают несколько иной показатель.

Любой образец, который показывает незначительные изменения в проводимости в широком диапазоне температур, вырождается, из-за высокой концентрации мышьяка, и проводящих электронов, в этом образце. Поведение p-типа образцов, допинг с бором, например, полностью похож на показано для n-типа материалов.

Упомянутое выше рассеяние решетки является одним из двух принципиальных механизмов, ограничивающих мобильность. При высоких концентрациях примесей или при температурах, достаточно низких, чтобы рассеяние решетки не преобладали, подвижность ограничена рассеянием центрами примесей.

Ионизированные примеси гораздо более эффективны, чем нейтральные примеси. В области рассеяния ионизированных примесей, варьируется как T3/2

Результаты (русский) 3:

электропроводность, обеспечиваемая электрическими электропроводящими электронами, будет зависеть от количества электронов, а также от степени их легкости в движении в дополнение к электрическому полю.Последняя описывает их "подвижность", т.е. скорость дрейфа носителей в электрическом поле 1В / см в секунду.
зависимость полупроводникового электропроводности от температуры является одной из его наиболее заметных характеристикНа диаграмме показано поведение некоторых образцов мышьякового кремния.проводимость заданного образца изменяется в зависимости от температуры из - за изменения концентрации носителей, хотя его подвижность также зависит от изменения температуры.при низкой температуре электропроводность очень низкая, так как большинство носителей заморожены в центре донорас повышением температуры ионизация донора увеличивается, а концентрация носителей увеличивается, что приводит к быстрому росту проводимостиоколо 100, из - за полной ионизации донора, электропроводность достигла максимумапри достаточно высокой температуре, при заметном начале проводимости, происходит резкий рост электропроводности.по мере повышения температуры уменьшается удельная проводимость, превышающая 100, ниже пределов собственной проводимости, в зоне насыщения, т.е.Это объясняется тем, что подвижность изменяется в зависимости от температуры, при которой подвижность носителей уменьшается с повышением температуры в результате рассеяния решеткиувеличение теплового возмущения решетки приводит к сокращению расстояния перемещения носителей между столкновениями с решеткой и ускорению перемещения носителей при более высоких температурах, что сокращает время между столкновениями; все эти факторы способствуют снижению подвижностиТеоретически, при определенных предположениях, в пределах рассеяния решетки скорость миграции должна достигать т72.Результаты эксперимента обычно дают другой индекс.
из - за высокой концентрации мышьяка и электропроводного электрона любой образец с небольшим изменением проводимости в широком диапазоне температур деградируетнапример, образцы p - образного легированного бора полностью схожи с поведением n - образного материала.
Вышеупомянутое рассеяние решетки является одним из двух основных механизмов ограничения подвижностипри высокой концентрации примесей или при достаточно низкой температуре рассеяние решетки не является доминирующим, а подвижность ограничивается рассеянием в центре примеси.
ионизирующая примесь гораздо эффективнее нейтральнойв зоне рассеяния ионизирующих примесей изменено на T3 / 2