a) b)Fig. 5. Electric field depend

a) b)
Fig. 5. Electric field dependencies of the hole-drift mobility of PG13 compound measured by TOF methods (a) and current transient pulses of PG13 compound with different electric fields (b) at room temperature. Inset,..(?)

The experimental data in Fig. 5a are well described by the equation
µ = µ0·exp(α·E1/2) for external electric field E > 0.4 × 105 V·cm−1 (E1/2> 200 (V·cm−1)1/2), where µ0 is determined as the zero field electron mobility and α is the field enhancement factor of the Poole–Frenkel type mobility.
To calculate the hole mobility of PG13 the following equation μ = d2/U·ttr was used, where d is the film thickness, ttr is the transit time, and U is the applied voltage; the transit times were determined from the intersection of the asymptotes to the plateau and the tail of the transient signal in double logarithmic plots (Fig. 5b). As illustrated in Fig. 5b (insert), the tails of the photocurrent transients of PG13 are far more dispersive, indicating the dispersive hole transport of the PG13 film.
Distinctive plateau is visible in the TOF transient of the PG13 compound in liner plots, which indicates the non-dispersive hole transport (Fig. 5b, insert). This fact corresponds to the small density of shallow charge traps because of the high film ordering [61]. Indeed, the X-ray powder diffraction (XRD) measurement attests the presence of the ordering structure for the PG13 solid sample (Fig. 6).

Результаты (украинский) 1:

муніципалітет) b)Рис. 5. Електричне поле залежностей отвір дрейф мобільність PG13 з'єднання вимірюється розмір методи (a) і перехідні імпульсів струму з PG13 складені з різних електричних полів (b) при кімнатній температурі. Вставляння, справа...(?)Експериментальні дані в рис. 5 а добре описується рівнянням μ = µ0·exp(α·E1/2) для зовнішнього електричного поля E > 0,4 × 105 V·cm−1 (E1/2 > 200 (V·cm−1) 1/2), де µ0 визначається як нульові рухливість електронів поля і α фактор підвищення поле пул-Френкеля типу мобільності.Розрахувати рухливості PG13 наступне рівняння μ = d2/U·ttr був використаний, де d є плівкою товщиною, ttr транзитний час, і U є напрузі мережі; час транзиту були повні рішучості від перетину з asymptotes плато і хвіст перехідних сигналу в подвійний логарифмічна ділянки (рис. 5b). Як показано в рис. 5b (вкладиш), хвости перехідних процесів photocurrent з PG13 є набагато більш дисперсійного, із зазначенням дисперсійного отвір транспорту PG13 фільму. Відмінною плато, відображена у СПИСКУ перехідні з PG13 складені в лайнер ділянки, яка показує, транспорту-дисперсійні отвір (рис. 5b, вставити). Цей факт відповідає невеликий щільності дрібної заряд пастки через високу фільм замовлення [61]. Дійсно, рентгенівських порошок вимірювання дифракції (XRD) свідчить про наявність впорядкування структури для PG13 твердих зразка (рис. 6).

Результаты (украинский) 2:

) Б)
Рис. 5. Електрична залежностей поле отворів дрейфу рухливості PG13 з'єднання, виміряні за допомогою методів TOF (а) і поточних перехідних імпульсів PG13 з'єднання з різними електричними полями (B) при кімнатній температурі. Вставка, .. (?) Експериментальні дані на рис. 5а добре описується рівнянням μ = μ0 · ехр (α · E1 / 2) для зовнішнього електричного поля Е> 0,4 × 105 В · см-1 (E1 / 2> 200 (V · см-1) 1/2) , де μ0 визначається як рухливістю електронів нульового підлогу і α є коефіцієнт посилення поля типу мобільності Пул-Френкеля. Щоб обчислити рухливість дірок PG13 наступне рівняння μ = D2 / U · TTR був використаний, де О товщина плівки, т-т є час переходу, і U є прикладена напруга; час проходження були визначені від перетину асимптот на плато, а хвіст перехідного сигналу в подвійних логарифмічних графіків (рис. 5б). Як показано на фіг. 5б (вставка), хвости фототока перехідних процесів PG13 набагато більш дисперсійні, із зазначенням дисперсійні перенесення дірок фільму PG13. Відмінною плато видно в TOF перехідного процесу PG13 з'єднання в лінійних ділянок, що вказує на недісперсіонний переносу дірок (рис. 5б, вставка). Цей факт відповідає малої щільності дрібних пасток заряду через порядку висока плівки [61]. Справді, дифракції рентгенівських променів на порошку (ДРЛ) вимір підтверджує присутність в структурі замовлення на PG13 твердого зразка (рис. 6).